Особенности сооружения опор в сложных условиях: Сооружение ВЛ в районах с суровыми климатическими и тяжелыми геологическими условиями...
Своеобразие русской архитектуры: Основной материал – дерево – быстрота постройки, но недолговечность и необходимость деления...
Топ:
Теоретическая значимость работы: Описание теоретической значимости (ценности) результатов исследования должно присутствовать во введении...
Характеристика АТП и сварочно-жестяницкого участка: Транспорт в настоящее время является одной из важнейших отраслей народного хозяйства...
Основы обеспечения единства измерений: Обеспечение единства измерений - деятельность метрологических служб, направленная на достижение...
Интересное:
Подходы к решению темы фильма: Существует три основных типа исторического фильма, имеющих между собой много общего...
Влияние предпринимательской среды на эффективное функционирование предприятия: Предпринимательская среда – это совокупность внешних и внутренних факторов, оказывающих влияние на функционирование фирмы...
Берегоукрепление оползневых склонов: На прибрежных склонах основной причиной развития оползневых процессов является подмыв водами рек естественных склонов...
Дисциплины:
2017-11-28 | 347 |
5.00
из
|
Заказать работу |
|
|
Рассмотрим равновесие малого элементарного параллелепипеда с размерами вдоль осей X и Y соответственно ∆ х, ∆ у, b и толщиной, равной единице.
Обозначим площадки, на которых действуют напряжения, индексами 1,2,3,4. С учетом изменения напряжений в пространстве, напряжения, например, sx для граней 1 и 3, не строго равны друг другу. Символы sx, sу, txy, относятся к т. О (x,y) в центре прямоугольника на рис. 2.9.
Рис. 2.9. К выводу дифференциальных уравнений равновесия в
системе прямоугольных координат
Значения напряжений посередине граней будем обозначать через (sx)1, (sx)3, и т.д. Поскольку грани прямоугольника малы, то усилия, приложенные к ним, определятся путем умножения соответствующих напряжений на площадь граней, по которым они действуют. Массовые силы в данном случае имеют тот же порядок, что и напряжения. Обозначим компоненты массовых сил через X и Y, тогда уравнение равновесия сил, действующих параллельно оси X, будет иметь вид:
,
или, после деления всех членов уравнения на ,
. (2.25)
Если теперь уменьшить размеры элементарного параллелепипеда, положив ®0 и ®0, то, согласно определению производной, предел выражения будет равен , а второй член уравнения (2.25) станет равным . Аналогичные выражения получим, проецируя все силы на ось Y.
Таким образом, будем иметь
(2.26)
Это и есть два дифференциальных уравнения равновесия для двухмерной плоской задачи.
Практически во всех задачах геомеханики единственной массовой силой является вес горных пород. Тогда, направив ось Y вниз и обозначив через γ объемный вес горных пород (), получим уравнения равновесия в следующем виде:
; . (2.27)
|
Очень многие задачи механики горных пород удобно решать в полярной системе координат (r, q), в которой компоненты напряжений имеют обозначения sr,sq и trq. (рис. 2.10).
Между напряжениями, записанными в полярной и прямоугольной системе координат, существуют следующие функциональные соотношения
(2.28)
.
Рис. 2.10. К выводу дифференциальных уравнений равновесия в полярных координатах
Подставляя (2.28) в (2.27), получим дифференциальное уравнение равновесия в полярной системе координат
,
(2.29)
.
В случае полярно-симметричной задачи (trq=0) и при отсутствии массовых сил (γ=0) уравнения равновесия (2.29) сводятся к одному, более простому
. (2.30)
Граничные условия
Уравнения равновесия должны удовлетворяться во всех точках исследуемого тела. При достижении границ области компоненты напряжений должны быть такими, чтобы они находились в равновесии с внешними силами, приложенными к границе. В силу этого внешние силы можно рассматривать как продолжение внутренних напряжений.
Рассмотрим малую треугольную призму, такую, что ее гипотенуза совпадает с границей тела (рис 2.11). Обозначим через и компоненты поверхностных сил Р, отнесенных к единице поверхности в этой точке границы. Уравнения равновесия будут иметь вид:
, , (2.31)
где l, m – направляющие косинусы нормали к границе.
В частном случае рассмотрения равновесия прямоугольной пластинки координатные оси обычно направляют параллельно граням пластинки и граничные условия (2.31) можно упростить. Пусть, например, одна из сторон пластинки параллельна оси X, тогда нормаль на этой части границы будет параллельна оси Y; отсюда l =0, m =1. Уравнения (2.31) в этом случае примут вид:
; (2.32)
причем знак (+) берется в том случае, если нормаль проведена в сторону положительных значений y; в противном случае берется знак (-). Из последних формул видно, что компоненты напряжений на границе равны компонентам поверхностных усилий, отнесенных к единице площади границы.
|
|
|
История развития хранилищ для нефти: Первые склады нефти появились в XVII веке. Они представляли собой землянные ямы-амбара глубиной 4…5 м...
Археология об основании Рима: Новые раскопки проясняют и такой острый дискуссионный вопрос, как дата самого возникновения Рима...
Наброски и зарисовки растений, плодов, цветов: Освоить конструктивное построение структуры дерева через зарисовки отдельных деревьев, группы деревьев...
История развития пистолетов-пулеметов: Предпосылкой для возникновения пистолетов-пулеметов послужила давняя тенденция тяготения винтовок...
© cyberpedia.su 2017-2024 - Не является автором материалов. Исключительное право сохранено за автором текста.
Если вы не хотите, чтобы данный материал был у нас на сайте, перейдите по ссылке: Нарушение авторских прав. Мы поможем в написании вашей работы!